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    • No.1 傳輸線方程
    • No.2 傳輸狀態(tài)
    • No.3 傳輸矩陣
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微波傳輸線理論小結(jié)

05/31 07:53
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大家好,這里是射頻學(xué)堂

今天我們再度重溫一下傳輸線理論。微波傳輸線理論是微波技術(shù)最重要的基礎(chǔ)之一。我們在之前的學(xué)習(xí)中,詳細(xì)介紹過多篇關(guān)于傳輸線理論的相關(guān)文章。

今天我們再來總結(jié)一下傳輸線理論相關(guān)的知識點,參照《簡明微波》上第二章的內(nèi)容介紹,傳輸線理論主要包括:傳輸線方程,傳輸狀態(tài),傳輸矩陣。

微波設(shè)計最重要的就是各種各樣微波傳輸線的設(shè)計,我們在設(shè)計中經(jīng)常用到的微博傳輸線包括;同軸線,帶狀線,微帶線和波導(dǎo)。

No.1 傳輸線方程

我們先來看一下傳輸線方程,這個顧名思義,就是描述傳輸線狀態(tài)的方程,也叫做電報方程。這個方程的基礎(chǔ)是長線效應(yīng):也就是當(dāng)線長與波長相比擬的時候,就必須考慮微波的波動性,這個時候就需要用分布參數(shù)的方法來分析傳輸線的傳輸狀態(tài),其等效電路圖如下圖所示

這個時候,傳輸線上電壓和電流均是傳輸距離和時間的函數(shù)。根據(jù)傳輸線上的等效電感,電容電阻,可以得到電壓和電流的關(guān)系如下:

當(dāng)Δz→0,就可以得到下面方程式,這個方程就是均勻傳輸線的方程。

如果電壓和電流滿足:

那么傳輸線方程就可以表示為:

進(jìn)而,假設(shè)傳輸線為無耗傳輸線,即電阻R=0,導(dǎo)納G=0,我們就可以進(jìn)一步簡化傳輸線方程為:

按照麥克斯韋推導(dǎo)電磁波波動方程的方法,我們對上式再求導(dǎo),就可以得到:

我們再回憶一下平面電磁波的波動方程是什么呢?將傳輸線方程和平面電磁波方程對比,發(fā)現(xiàn)是不是很像?

長線效應(yīng)就是這么神奇,電流和電壓在長線上的傳輸狀態(tài)和平面電磁波在自由空間的傳輸狀態(tài)是不是很類似。
進(jìn)而得到傳輸線上電壓和電流的解:

No.2 傳輸狀態(tài)

根據(jù)上文中傳輸線上電壓和電流的通解,我們知道,在任何時間,任何位置,傳輸線上的電壓和電流都是入射波和反射波的疊加。

這樣就可以把電壓和電流表示為:

這個時候就引入了描述傳輸線上傳輸狀態(tài)的幾個參量:反射系數(shù),特征阻抗,駐波比等。反射系數(shù)比較好理解,就是反射波和入射波的比值。反射系數(shù)的主要性質(zhì)如下

根據(jù)傳輸線電壓電流的方程,我們可以傳輸線的狀態(tài)分為三種:

1,行波狀態(tài),即傳輸線上沒有反射波,只有入射波。

2,全駐波狀態(tài),即傳輸線上入射波和反射波相等,互相抵消。

3,行駐波狀態(tài),即傳輸線上入射波大于反射波。

這個時候就引入了描述傳輸線上傳輸狀態(tài)的幾個參量:反射系數(shù),特征阻抗,駐波比等。
反射系數(shù)比較好理解,就是反射波和入射波的比值。反射系數(shù)的主要性質(zhì)如下
1,反射系數(shù)的模是無耗傳輸系統(tǒng)中的不變量

2,反射系數(shù)的變化成周期變化

我們直接摘抄《簡明微波》的總結(jié)如下:

傳輸線上任意一點的阻抗Z可以表示為:

我們發(fā)現(xiàn),傳輸線上阻抗z的分布也是周期性的。

反射系數(shù)和阻抗的關(guān)系如下:

駐波比VSWR,駐波比VSWR>=1

No.3 傳輸矩陣

我們直接給出傳輸線的矩陣解,詳細(xì)過程可以參考《簡明微波》講義第5講

常用傳輸線的矩陣解如下表所示:

這一節(jié)的傳輸線理論學(xué)習(xí),主要參考梁昌洪老師的《簡明微波》。

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